电动力学课件2-1静电场
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第二章 静电场本章重点: 静电势及其特性、分离变量法、镜象法
本章难点:分离变量法(柱坐标)、电多极子机动 目录 上页 下页 返回 结束
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第二章
静电场西华师范大学重点建设课程
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静电场的基本特点: ① J 0 ② E , B, , P 等均与时间无关 ③不考虑永久磁体( M 0) ④ B H 0 ( H 0 , B 0 ,H B 0 为唯一解)
基本方程:
边值关系:
E 0 D n ( E 2 E1 ) 0 n ( D2 D1 ) 机动 目录 上页 下页 返回 结束
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介质分界面上的束缚电荷: P f n ( E 2 E1 )
f 0
0
p 0 E2 n E1n
电磁性质方程: ① 均匀各向同性线性介质: ② 静电平衡时的导体: 导体内 J E 0( 0) P e 0 E ( 0 ) E E , D, P , , 0 ( D 0 E P) D E 外表面 E En , Et 0 0 1) P P ( 电荷分布在表面上,电 P n ( P2 P ) 场处处垂直于导体表面 1 机动 目录 上页 下页 返回 结束
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§2.1 静电势及其微分方程本节主要内容
一、静电场的标势 二、静电势的微分方程和边值关系 三.静电场的能量
机动
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一、静电场的标势
静电场标势 [简称电势] 1.静电势的引入 E E 0 ① 的选择不唯一,相差一个常数,只要 知道 即可确定 E
② 取负号是为了与电磁学讨论一致 ③ 满足迭加原理 E E1 E 2 E1 1 E 2 2 ( ) 1 2 1 2 机动 目录 上页 下页 返回 结束
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2、电势差 d dl E dl
空间某点电势无物 理意义,两点间电 势差才有意义 电势差为电场力将 单位正电荷从P移 到Q点所作功负值
Q P
Q
E dl
P
① 电场力作正功,电势下降 ( Q P ) 电场力作负功,电势上升 ( Q P ) ② 两点电势差与作功的路径无关 ( E dl 0)L
机动
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●等势面:电势处处相等的曲面
E 与等势面垂直,即 E n均匀场电场线与等势面
+
电偶极子的电场线与等势面机动
点电荷电场 线与等势面目录 上页 下页 返回 结束
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参考点 (1)电荷分布在有限区域, 通常选无穷远为电势 参考点 0(Q
)
P
E dl
P
P点电势为将单位正 电荷从P移到∞电场 力所做的功。
(2)电荷分布在无限区域不能选无穷远点作参考 点,否则积分将无穷大。
3、电荷分布在有限区几种情况的电势(1)点电荷
( P)
Qr 4 0 r 3
dl
P
Qdr 4 0 r 机动
P
2
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Q 4 0 r下页 返回 结束
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(2)电荷组
( P)
4 i 1
n
Qi0
ri
(3)无限大均匀线性介质中点电荷
Q 4 r f
点电荷在均匀介质中 的空间电势分布(Q 为自由电荷)
Q 产生的电势Q P产生的电势 f P
Qf 4 0 r QP
4 0 r Q f QP Qf 4 0 r 4 r
P
(QP (
0
1)Q f )
(4)连续分布电荷
( P)
( x )dV 4 0 r
V
机动
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二、静电势的微分方程和边值关系 1.电势满足的方程 泊松方程
导出过程
2
适用于均 匀介质
2 E 拉普拉斯方程
D E ,
E
D
02机动
适用于无自 由电荷分布 的均匀介质目录 上页 下页 返回 结束
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2.静电势的边值关系
(1) 两介质分界面P Q
Q P P Q
Q
E dl
0
P
2S 1
Q
n
2 1
1
S
2
S
P机动 目录 上页
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2
2 nS
1
1 nS
n ( D2 D1 ) D2 n D1n
2 E2n 1 E1n En n
D E
机动
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(2)导体表面上的边值关系 由于导体表面为等势面,因此在导体表 面上电势为一常数。将介质情况下的边 值关系用到介质与导体的分界面上,并 考虑导体内部电场为零,则可以得到第 二个边值关系。 E n | 常数 s n s
Q
S
dS
S
n
dS目录 上页 下页 返回 结束
机动
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三.静电场的能量1. 一般方程: 能量密度 总能量W 1 2
仅讨论均匀介质
1 w E D 2
E DdV
2. 若已知 , 总能量为W 1
2 V
dV
1 2
不是能量密度机动 目录 上页 下页 返回 结束
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1 D dS
E D D ( D) D ( D) 1 1 W dV ( D)dV 2 2 1 1 2 D 2 dS r ( D)dV D dS S r r
导出过程:
S
D
dS 0
W
1
2
dV
该公式只适合于静电场情况。 能量不仅分布在电荷区,而 且存在于整个场中。机动 目录 上页 下页 返回 结束
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