流体动力学基础

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第3章 流体动力学基础

教学要点

一、 教学目的和任务

1、 本章目的

1） 使学生掌握研究流体运动的方法

2） 了解流体流动的基本概念

3） 通过分析得到理想流体运动的基本规律

4） 为后续流动阻力计算、管路计算打下牢固的基础

2、 本章任务

1） 了解描述流体运动的两种方法；

2） 理解描述流体流动的一些基本概念，如恒定流与非恒定流、流线与迹线、流管、流束与总流、过水断面、流量及断面平均流速等；

3） 掌握连续性方程、伯努利方程、动量方程，并能熟练应用于求解工程实际问题动量方程的应用

二、 重点、难点

1、 重点：流体流动中的几个基本概念，连续性方程，伯努利方程及其应用，动量方程及其应用。

2、 难点：连续性方程、伯努利方程以及与动量方程的联立应用。

三、 教学方法

本章讲述流体动力学基本理论及工程应用，概念多，容易混淆，而且与实际联系密切。所以，必须讲清楚每一概念及各概念之间的联系和区别，注意讲情分析问题和解决问题的方法，选择合适的例题和作业题。

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流体动力学：是研究流体运动规律及流体运动与力的关系的力学。

研究方法：实际流体→理想流体→实验修正→实际流体

流体动力学:研究流体运动规律及流体与力的关系的力学。

3.1 流体运动要素及研究流体运动的方法

一、流体运动要素

表征流体运动状态的物理量，一般包括v、a、p、 、 和

F等。

研究流体的运动规律，就是要确定这些运动要素。（1）每一运动要素都随空间与时间在变化；

（2）各要素之间存在着本质联系。

流场：将充满运动的连续流体的空间。在流场中，每个流体质点均有确定的运动要素。

二、研究流体运动的两种方法

（1，质点的运动要素是初始点坐标和时间的函数。 （2）欧拉法欧拉法是

其要点：分析流动空间某固定位置处，流体运动要素随时间的变化规律；分析流体由某一空间位置运动到另一空间位置时，运动要素随位置的变化规律。

表征流体运动特征的速度、加速度、压强、密度等物理量均是时间和空间坐标的连续函数。 在研究工程流体力学时主要采用欧拉法。

3.2 流体流动的一些基本概念

一、 定常流动和非定常流动

（据“流体质点经过流场中某一固定位置时，其运动要素是否随时间而变”这一条件分）

1、定常流动

在流场中，流体质点的一切运动要素都不随时间改变而只是坐标的函数，这种流动为定常流动。表示为 u p 0，流体运动与时间无关。即p = p(x,y,z) u = u(x,y,z) t

t t

当经过流场中的A点的流体质点具有不变的p和u时，则为定常流动。对离心式水泵，如果其转速一定，则吸水管中流体的运动就是定常流动。

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图3..2.1 定常流动 图3.2..2 非定常流动

2、非定常流动

运动要素是时间和坐标的函数，即 p = p(x,y,z,t) u = u(x,y,z,t)

二、流线与迹线

1、流线

流线就是在流场中某一瞬间作出的一条空间曲线，使这一瞬间在该曲线上各点的流体质点所具有的速度方向与曲线在该点和切线方向重合。如图3.2.3中曲线CD所示，

流线仅仅表示了某一瞬时（如t0），许多处在这一流线上的流体质点的运动情况。

dldxdydzdxdydz 或 uuxuyuzuxuyuz

——流线的微分方程。如果已知速度分布时，根据流线微分方程可以求出具体流线形状。 ③特性：流线不能相交，也不能折转。

气流绕尖头直尾的物体流动时，物体的前缘点就是一个实际存在的驻点驻点上流线是相交的，因为驻点速度为零。

在定常流动流线不变，且所有处于流线上的质点只能沿流线运动。

图3.2.3 流线 图3.2.4 迹线

2、迹线

迹线——流场中，流体质点在某一段时间间隔内的运动轨迹。如图示曲线AB就是质点M的迹线。

——迹线的微分方程，表示流体质点运动的轨迹。

二者区别：流线是某一瞬时处在流线上的无数流体质点的运动情况；而迹线则是一个质点在一段时间内运动的轨迹。（类比：波和振动图象）

在定常流动中，流线形状不随时间改变，流线与迹线重合。在非定常流动中，流线的形状随时间而改变，流线与迹线不重合。

三、流管、流束与总流

1、流管

在流场中画一封闭曲线(不是流线)，它所包围的面积很小，经过该封闭曲线上的各点作流线，由这无数多流线所围成的管状表面，称为流管。

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图3.2.5 流管 图3.2.6 微小流束

2、流束

充满在流管中的全部流体，称为流束。断面为无穷小的流束——微小流束。微小流束的断面面积→0时，微小流束变为流线。

3、总流

无数微小流束的总和称为总流。水管中水流的总体，风管中气流的总体均为总流。 总流四周全部被固体边界限制，有压流。如自来水管、矿井排水管、液压管道。

按周界性质：总流周界一部分为固体限制，一部分与气体接触——无压流。如河流、明渠 总流四周不与固体接触——射流。 如孔口、管嘴出流

图3.2.7 总流 图3.2.8 过水断面

四、过水断面、流量及断面平均流速

1、过水断面

与微小流束或总流中各条流线相垂直的横断面，称为此微小流束或总流的过水断面(又称有效断面)，如图3—8所示。过水断面——平面或曲面； 2、流量

3流量可分为体积流量Q（m/s）和质量流量M（kg/s）两类。体积流量与质量流量的关系为

Q M

总流的流量等于同一过水断面上所有微小流束的流量之和，即

Q dQ udA AA

如果知道流速u在过水断面的分布，则可通过上式积分求得通过该过水断面的流量。

3、断面平均流速

根据流量相等原则确定的均匀速度v——断面平均流速（假想的流速），

v udAA

A

其实质是同一过水断面上各点流速u对A的算术平均值。工程上常说的管道中流体的流速即是v。（可进而理解：就是体积流量被过水断面面积除得的商。）

3.3

流体流动的连续性方程

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在管路和明渠等流体力学计算中都得到极为广泛的应用。根据流体运动时应遵循质量守恒定律， 对不可压缩流体，由于 为常数，其定常流动和非定常流动的连续性方程为

ux uy uz 0 x y z

方程给出了通过一固定空间点流体的流速在x、y、z轴方向的分量ux、uy、uz 沿其轴向的变化率是互相约束的，它表明对于不可压缩流体其体积是守恒的。

对于流体的二维流动，不可压缩流体二维定常流动的连续性方程为

(ux) (uy) 0 x y

1、微小流束和总流的连续性方程

（1）微小流束的连续性方程

如图所示，

dM 1u1dA1- 2u2dA2

由于流体做定常流动，则根据质量守恒定

律得

1u1dA1= 2u2dA2 图3.3.1 微小流束和总流的连续性 ——可压缩流体微小流束的连续性方程。…… 此处隐藏：1983字，全部文档内容请下载后查看。喜欢就下载吧 ……