中国石油大学现代地球物理测井思考题汇总(4)

3）双发四收。实际的记录点与名义上的记录点近似重合，不产生深度偏移。利用硬件实现井眼补偿，但是与双发双收不同的是，它不存在测量盲区，但是它的纵向分辨率也比较低，仪器倾斜和井眼倾斜对补偿都有影响，使补偿结果不准确。

4）单发四收。存在深度误差，实际的记录点与名义上的记录点不重合，有误差。利用软件实现井眼补偿，同2）一样，不存在测量盲区，可以得到不

同分辨率的时差曲线，仪器倾斜，井眼倾斜对测量结果有一定程度的影响，使得到的补偿时差与地层真实时差之间存在误差。

经过30cm吸收介质之后的散射谱：r射线经过30cm的吸收介质以后，散射普在Er=0.1Mev处出现极大值，且随着Pe值的增大，相对计数率的极大值降低。这是因为在Er相等时， Pe值越大，发生光电效应的几率就越大，即被吸收的光子就越多。且随着Pe值的增大，极大值峰向右移动，这是由于随着Pe值的增大，在Er相对较大的时候，发生光电效应

8．周波跳跃可以识别气层和裂缝；但发生周波跳跃时，其他应考虑的问题。泥浆中有气泡时，会产生周波跳跃吗？岩屑呢?

答：在气层处，由于气层对声波的物理衰减很严重，导致第二个接收探头接收不到信号，从而发生周波跳跃现象。一旦发生了周波跳跃，则声波时差曲线就不能应用于其他方面了。但在发生周波跳跃现象的地层处，要是有全波列测井资料的话，我们就可以从全波列测井资料中提取出纵波的时差代替声波时差测井测得的时差，从而将其应用到其他方面。 引起周波跳跃的实质是首波在两个接收器之间发生严重衰减，引起这样的原因有，（1）裂缝地层或破碎带；含气的未胶结的纯砂岩；声速非常高的岩层，由于岩层的波阻抗和泥浆差别非常大，声波由泥浆进入地层中或由地层折回泥浆中时，能量传递很小。实际中，致密地层的声波幅度明显降低，便基于此道理。（2）井径扩大很厉害的地层，以及泥浆中溶有气体时等。（3）发射功率较小或者间距较大，但这一点在仪器设计时有所考虑。

9.次生孔隙不能反映在声波时差中？

影响？

当孔隙空间较大或是孔洞时，声波脉冲式沿孔隙空间周围的最小路径传播，而不穿过孔隙空间，所以次生孔隙探测不到。

11. 分析137Cs的初始谱、仪器谱、和经过30cm吸收介质的散射谱？

答：137

Cs的初始谱为一条单能的曲线。如图所示： 仪器谱：137Cs发射能量为0.662Mev的单能r光子，r与探测器里面的晶体发生康普顿效应和光电效应，产生次级电子。次级电子与散烁体发生作用，使散烁体激发，退激发出荧光，将荧光收集到光电倍增管的光阴极上，产生光电子。光电子在光电倍增管中，增加几个数量级，形成电子流在阳极负载上产生电信号。由于输出脉冲的幅度与入射r光子在闪烁体中损失的能量成正比，而光子是通过两种种效应来损失能量的，且各部相同。在图上表现出来的A为光电全能峰，B为康普顿散射峰，C为康普顿反散射峰，D为X射线峰。

的几率也很大。

当Er>0.2Mev时，r散射谱受到Pe值的影响很小，这是由于在这个区间主要发生康普顿散射，发生光电效应的几率很小。随着能量降低，光子相对计数率逐渐增大，反映出多次散射后能谱的软化现象。

12.感应测井几何因子VS侧向测井伪

几何因子

答：感应测井的几何因子分为径向微分几何因子和径向积分几何因子、纵向微分几何因子和纵向积分几何因子。径向微分几何因子和积分几何因子反映仪器的径向探测特性，径向积分几何因子反映仪器的探测深度；纵向微分几何因子和纵向微分几何因子反映了仪器的纵向探测特性，纵向积分几何因子反映了仪器的纵向分辨率。由g?Lr3可知：

2?33T?R感应测井的几何因子与电磁场的空间分布没有关系，仅与地层空间上某一点相对于线圈系的位置有关，故称之为几何因子。

侧向测井的只有径向几何因子，径向积分几何因子反映的是径向上各部分（井眼、侵入带、原状地层）对视电阻率的贡献大小，不能直接反映仪器的探测特性，由侧向测井的径向微分几何因子的表达式：Kj（r）/Io可知侧向几何因子除了与电极系系数有关之外还与电流密度在地层中的分布有关，所以称之为伪几何因子。

13. 哪些测井响应可以反映气层，它

们的原理？

反映气层的测井方法有：声波时差测井、密度测井、中子孔隙度测井、中子寿命测井。（1）声波时差测井的原理是（以双发双收测井为例）：上下发射探头（T1、T2），交换向地层发射声波。接收探头（R1、R2）利用门槛检测技术分别检测首波到达的时间，然后通过计算机将它们转换相应的成声波时差曲线输出。在气层处，一般会出现“周波跳跃”现象。（2）密度测井的原理：用137

Cs向地层发射0.662Mev的r射线，利用长短源距探测器探测与地层发生康

普顿散射之后的r光子，通过一系列处理，将r子的计数率转化为地层的密度曲线输出。在气层处，测量的地层密度较小，且小于地层的真实密度，从而在气层处，利用密度测井求得的孔隙度偏大。（3）中子孔隙度测井：用同位素中子源向地层发射能量为几个Mev的快中子，快中子与地层发生一系列作用以后变为热中子，利用长短源距探测器探测经过地层慢化以后的热中子，通过计算机处理，将热中子的计数率转化为视中子孔隙度曲线输出。在气层处，由于发生了“挖掘效应”，从而使得中子孔隙度测井所得的视中子孔隙度偏低。通常将中子孔隙度测井和密度测井结合起来去识别气层。（4）中子寿命测井：用脉冲中子源向地层发射能量为14

Mev的快中子，测量经过地层慢化以后而又返回

到井眼内的热中子或俘获r射线，通过一系列的处理，将热中子或是俘获r射线的计数率转化为俘获截面?或热中子寿命?曲线输出。在气层处，热中子的俘获截面很小，且远探测器的计数率曲线（F1）和近探测器的计数率曲线(N1)不重叠，F1向左偏移，即有较小的正差异。

14. 分析为什么感应测井不能用来测

Rxo

感应测井不适合用来测量冲洗带电阻率。首先要说的是冲洗带电阻率一般情况下是采用贴井壁测量的方式，贴井壁测量仪器的探测半径一般情况下我们认为是探测半径以内的介质对测量结果的贡献要达到90%,就感应测井而言，如果要达到90%的要求，那么其探测半径就会远大于两个主线圈之间的距离，那么在某些地层测量结果受冲洗带的影响就会比较小，受侵入带影响比较大。如果采用不贴井壁测量的方法，冲洗带对测量结果的贡献就更低了，测量结果也就变得不可靠。总之，使用感应测井测冲洗带电阻率结果并不可靠。

15.井中传播的斯通利波振幅和速度

的降低？

斯通利波的波幅随距界面的距离增加而衰减，衰减与频率也有关系。在高频时，波幅衰减速度很快。但在低频－或者在波长与井筒直径相当时－斯通利波的波幅随距井壁的距离增加衰减很少。在频率足够低时，从井壁的一边到另一边的波幅几乎不变，产生所谓的管波。低频率斯通利波对地层渗透率非常敏感。当波遇到渗透性裂缝或地层时，流体相对

于固体震动，在这些地层中产生粘滞扩散，使波产生衰减，而且速度变慢。斯通利波能量和速度的减低随频率而变。可以对高带宽范围内的斯通利波频散数据进行反演以便估计地层渗透率[8]。开启裂缝也能导致斯通利波反射回发射器。反射波能量与入射波能量之比与裂缝开度有关。在硬地层中用这种技术探测渗透性裂缝效果非常好。

1从影响岩石电阻率的四个因素分析低阻油层的可能成因。

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