中国石油大学奥鹏远程教育期末复习题(6)

4-13 由多层等厚度平壁构成的传热壁面，若某层所用材料的导热系数越大，则该壁面的热阻就越 小 ，其两侧的温度差越 小 。

4-14 为了减小热损失，一蒸汽管道外包有两层隔热保温层，从材料利用的经济性出发，导热系数小的材料应设置在 内侧 (内侧还是外侧)。 4-15 工程上常采用肋片来 强化换热 。

4-16 对于一个传热过程，常常在表面传热系数 较小 （较大或较小）的一侧，采用肋壁的形式。

4-17 在非稳态导热热量传递的过程中，每一个与热流方向垂直的截面上的热流量是处处不相等的，这是由于 各处本身温度变化要积蓄（或放出）热量的缘故

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《工程热力学与传热学》——期末复习题——答案

的缘故。

4-18 非稳态导热可以分为 周期性非稳态导热 和 非周期性非稳态导热 两种。

4-19 对非周期性非稳态导热，存在着受 初始条件 影响的 非正规状况 阶段，和仅受 边界条件和 几何条件 影响的 正规状况 阶段。

4-20 一般情况下，稳态导热的温度分布取决于物体的 导热系数 （导热系数，导温系数）。但非稳态导热的温度分布则不仅取决于 导热系数 （导热系数，导温系数），还取决于 导温系数 （导热系数，导温系数）。

4-21 在非稳态导热中，根据 毕渥数Bi 的大小，可以将导热物体分为厚材和薄材。 根据毕渥准数大小的不同，一维非稳态导热存在三种情形，即 δ/λ ? 1/h （Bi→0） ，δ/λ ?1/h （Bi→∞） 和 δ/λ ~ 1/h （Bi→0(1)） 。

4-22 集总参数法是 可以忽略物体内部导热热阻的非稳态导热问题简化分析方法 。 此时物体温度仅是 时间 的函数，而与 空间坐标 无关。 4-23 设有一个无限大的平壁（无内热源，常物性），初始温度均匀，两侧表面对称加热，则平壁的中心面为 绝热 面。

4-24 第三类边界条件下一维非稳态导热物体，其导热微分方程的分析解用无量纲温度表示时，只取决 毕渥数 Bi ， 傅立叶数 Fo 和 无量纲尺寸x/δ 三个无量纲量。与用温度t表示温度分布相比，优势主要有两个方面，一方面 大幅度减少变量个数，有利于表达求解的结果 ，另一方面 有利于对影响因素的分析，深刻反映物理现象的本质 。

4-25 当傅立叶准数满足 Fo≥0.2 条件时，一维非稳态导热进入 正规状况 阶段。从数学上表现为解的无穷级数只需取 第一 项，而从物理上表现为 初始条件 影响消失，只剩下 边界条件 和 几何因素 的影响。 4-26 对流传热是 流体流过固体表面时，由于两者温度不同所发生的 热量传递过程，

4-27 按照引起流动的原因，可将对流换热分为 强制对流换热 和 自然对流换热 。

4-28 一般来说，同一种流体强制对流表面传热系数比自然对流表面传热系数要 大 。

4-29 对流换热无相变时，流体仅有显热变化，而有相变时，流体会吸收或放出 汽化热 。

4-30 对于同一种流体，有相变时对流传热表面传热系数比无相变时大，其原因主要是（1） 同一种流体的汽化热要比比热容大得多 ，（2） 沸腾时液体中气泡的产生和运动增加了液体内部的扰动 。

4-31 当流体与固体壁面进行对流换热时，以热边界层外缘为界，将流体分为两部分：沿壁面法线方向有温度变化的 热边界层 和 温度几乎不变的 等温流动区 。 4-32热边界层厚度和流动边界层厚度不能混淆。热边界层厚度由流体中垂直于壁面方向上的 温度分布 确定，而流动边界层厚度由流体中垂直于壁面方向上的 速度分布 确定。

4-33 流动边界层的厚度δ反映了 流体分子动量扩散的 程度，与 运动粘度 有关；而热边界层厚度δt反映了 流体分子热扩散的 程度，与 热扩散率 有关。

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4-34当流体沿壁面流动时，若壁面温度等于流体温度，流体沿壁面流动只会形成 流动边界层 ，不会形成 热边界层 。

4-35 在自然对流中，反映浮升力与粘性力相对大小的特征数是 格拉晓夫数Gr ，起作用相当于强制对流换热中的 雷诺数Re 。

4-36管内湍流强制对流换热时，考虑到短管和弯管的情况，需引入修正系数，其数值 大于 （填大于或小于）1。

4-37热辐射是 物体由于受热的原因而产生的电磁波辐射 。辐射换热是 物体之间相互辐射和吸收的总效果 。

4-38 在工业上常见到的温度范围内，即2000K以下，绝大部分辐射能在红外线区段的 0.76--20μm 波长范围内，一般可将热辐射看作 红外线 辐射。 4-39 当热辐射的能量投射到物体表面上时，一部分会被物体 吸收 ，另一部分会被物体 反射 ，其余部分会 透过 物体，各部分能量占投入辐射能的百分比称为 吸收比 ， 反射比 ，和 透过比 。

4-40 固体和液体的吸收和辐射都是在 物体表面上 进行的，而气体的辐射和吸收则在 整个气体的容积中 进行。

4-41 热辐射投射到物体表面后的反射现象，有 镜反射 和 漫反射 之分。它取决于物体表面的 粗糙程度 ，一般工程材料表面的反射可看做 漫反射 。 4-42 在辐射换热中，我们把 吸收比α=1 的物体称为黑体，把 反射比ρ=1 的物体称作白体，把 透过比τ=1 的物体称作透明体，把 光谱吸收比与波长无关的物体，及吸收比等于光谱吸收比α=αλ 的物体称作灰体。

4-43 黑体辐射的基本定律包括 斯蒂藩-波尔兹曼定律 ， 普朗特定律 ，以及 兰贝特定律 。它们分别确定了黑体的 辐射力Eb ， 光谱辐射力Eb,λ ，以及 定向辐射强度Ib 。

4-44 斯蒂藩-波尔兹曼定律指出，黑体的辐射力同 其绝对温度的四次方 成正比。 4-45 根据兰贝特定律，黑体表面或漫射物体表面的辐射力和辐射强度的关系可表示为：Eb=πlb， E=πL 。

4-46 一般来说，对同种材料而言，表面粗糙与表面光滑相比， 表面粗糙时的 发射率要高，表面氧化与表面非氧化相比， 表面氧化时 发射率要高。

4-47 物体表面的吸收比不仅与 物体本身的性质 有关，还取决于投入辐射 按波长分布 的情况。

4-48 根据基尔霍夫定律，（1）在同温度下，所有物体中 黑体 的辐射力最大。（2）物体的吸收比恒等于同温度下物体的 发射率 ，即善于发射的物体必善于吸收。 4-49 角系数的性质包括 非自见面的角系数为０ ， 角系数的相对性 ，角系数的 完整性 ，以及 角系数的可加性 。

4-50 对黑体而言，单位时间内离开单位表面上的总辐射能量为 黑体的辐射力Eb ，对实际物体而言，单位时间离开物体单位表面积上的总辐射能量为 实际物体的有效辐射J 。

4-51 若参与辐射的封闭空腔中某一个表面的 净辐射热流q=0，该表面称为 重辐射面 。

4-52在工程上，为削弱辐射换热，可采用的方法有（1）采用反射率较高，发射率较小的材料 ，（2） 采用辐射遮热板 。

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4-53 在两块大平行平板间插入1块发射率相同的遮热板时，其辐射换热量减小为无 …… 此处隐藏：3869字，全部文档内容请下载后查看。喜欢就下载吧 ……